（1）抵抗〔R〕だけの回路

　

　

　図7・19において、抵抗R〔Ω〕だけの回路に、交流電圧ν＝Vsinωt〔V〕を加えると、この瞬時値が変化しても、オームの法則によって、流れる電流の瞬時値i〔A〕は次の式で表される。

　

　このiなる電流は実際にはベクトルで示せば、次の図のように、とは同位相であって、偏角をもたない、直流回路の場合と同様である。

　よって、実効値のIとVとの関係は次のようになる。

　

I＝V／R〔A〕・・・（7・25）

　実際面では、このような回路は電熱器とか、白熱電球だけの回路に適用される。

　電熱器の抵抗Rの値が10〔Ω〕の回路に交流100〔V〕の電圧を加えれば何〔A〕流れるか。

（2）静電容量（C）だけの回路

　

　

　図7・21（a）ように、3・3に述べた静電容量（C）を接続した回路に交流電圧を加えると、

（1）νが最大のとき充電される電気量が最大、充電のため流れ込む電流は零となる。

（2）νが減少しはじめると充電された電気量は逆方向の放電電流として放出される。

（3）νが零になったとき電流が最大となる。

　（1）、（2）、（3）の有様は図7・21（c）の図によってわかると思う。

　このようなことで交流が静電容量（C）を通過するが、この通過電流iはνよりも位相がπ／2〔rad〕進んでいて、その実効値をI〔A〕とすれば、

　

　これをベクトル図で示すと図7・21（b）のようになる。

　そこで、周波数をf〔Hz〕とすれば、実効値I〔A〕とV〔V〕との間には次の関係がある。

　

　上式中の1／2πfc＝1／ωCは交流電流を妨げる性質があって、これを容量リアクタンスと称し、Xcの量記号で表し、その単位にはオーム（単位記号Ω）を用いる。

　

（3）自己インダクタンス（L）だけの回路

　

　図7・22（a）のように、2・7・2に述べた自己インダクタンス（L）を接続した回路に交流電流i＝Isinωt〔A〕を流せば、Lを貫く磁束が絶えず変化し、逆起電力e_L〔V〕が生じる。この逆起電力e_Lはiよりも位相がπ／2〔rad〕遅れていて、その実効値をE_L〔V〕とすれば

　ところが、Lに加える電圧νはe_Lを打ち消して、iを流さなくてはならないから、その位相はe_Lよりもπ〔rad〕すなわちiよりもπ／2〔rad〕進む必要があるので、その実効値をV〔V〕とすれば、

　

　それ故に、電流iは図7・21（c）に示したように、電圧vよりπ／2＝（90°）だけ位相が遅れることになる。

　そこで、周波数をf〔Hz〕とすれば、実効値IとVとの間には、次の関係がある。

　

　

　上式中の2πfL＝ωLは交流電流を妨げる性質があって、これを誘導リアクタンスと称し、X_Lの量記号で表し、その単位はオーム（単位記号Ω）を用いる。

（7・29）式の複素数表示