交流とはどのような形の電気かについては1・12・2で簡単に述べたが、さらに詳しく考えてみよう。

　

　

　図7・1は簡単な交流発電機の原理図である。

　図7・1（a）において、N極からS極に向っている強力な磁界中にABCDなるコイルをある回転速度で回転すれば、2・4で説明したとおり誘導起電力がコイル中に発生し、負荷Lに電流が流れる。そこで、この電流の流れ方をみる。

　図7・1（a）においては、ABCD−R₂−B₂−L−B₁−R₁−ABの順序となる。このコイルが180°回転すれば、電流の流れが逆になって図7・1（b）のようにDCBA−R₁−B₁−L−B₂−R₂DCのような順序となる。この流れの形をさらに図7−2についてみよう。

　ここで、R₁及びR₂の環をスリップリング（集電環）といい、B₁及びB₂をブラシ（刷子）という。

　

　

　図7・2（a）はDCBAコイル（図7・1（b）参照のこと。）が磁界中の磁力線を切っている状態であって、そのために誘導される起電力の変化の状態が図7・2（b）に曲線として示されたものである。

　次にsinθ又は（6・3）式によりsinωtの曲線を図示してみよう。図7・3（a）においてOA＝1としてsinθ＝ABにおけるABの値を数表により求める。（sinθのθの値に図7・3（a）のように代入する。）このように求めた値が図7・3（b）の曲線になる。

　

　

　この曲線を正弦波曲線（サインカーブ　sine curve）という。

　以上は解析的に説明したが、次のように作図的に考えてもよい。図7・3（a）において、Oを中心として腕OAが反時計式に回転しOAの正射影ABの長さが変わるが、その変り方を回転角に対応して描けば図7・3（b）のような曲線となる。よってこの曲線を正弦波曲線（サインカーブ）という。

　そこで、図7・2の交流発電機の誘導起電力の波形と図7・3における正弦波曲線とは相似である。それ故に、この誘導起電力は正弦波曲線の式sin ωtを用いる。

　図7・2（b）において、誘導起電力の最大値をEmとし、瞬時電圧をeで表せば、次の式が交流電圧の式である。

　ここで、ωは（6・4）式によって、

　また、瞬時電流をiで表せば、次の式が交流電流の式である。

　i＝e／R〔A〕は交流回路の場合でもオームの法則が成り立つ。ただしRは抵抗とする。