図2・14において（a）の場合は, 磁石をコイルの中に出し入れさせると, コイルに起電圧が発生し, 電流が流れ, 検流計の指針が左右に振れる。また, （b）の場合は, NSの磁石の磁界中に導体を上下に動かすと導体に起電圧が発生し, 電流が流れ, 上記と同様に検流計の指針が左右に振れる。いずれの場合も, このように導体に磁束の変化を与える（又は導体が磁束を切るともいう。）と起電圧が発生することを電磁誘導といい, 誘導される起電力を誘導起電力, 流れる電流を誘導電流という。

　誘導起電力の方向はどうかといえば, これについて, 1834年ドイツのレンツが次のように論文を発表し, これをレンツの法則といっている。

　即ち「誘導起電力の方向は磁束が減るときにはこれを増やし, 増えるときにはこれを減らすような電流を流す方向に起電力を生ずる」ということで, 後述する誘導起電力の式に（−）の符号がつく。

　上記の電磁誘導現象を最初に発見したのは1831年イギリスのファラデーであった。これによれば誘導起電力の大きさは「磁束ΦがΔt秒間にΔΦ〔Wb〕だけ（注；Δは微小を意味する。）変化する速さ, 即ち

　

　

と磁束が切るコイルの巻数Nとの積に等しい」ということである。

　式で表せば誘導起電力の大きさ

　

　

のようになる。これを, ファラデーの法則という。

　しかし, その後1845年ドイツのノイマンは上式とレンツの法則とを結びつけて次のように表した。

　

　

上記の説明では, 図2・14（a）の場合に相当するが, 図2・14（b）のように導体が磁束を切る速さは上記同様に

　

　

の割合であるから, 誘導起電力の大きさは（2・9）式と同様で

　

　

　

　

　2・3・5で述べたフレミングは同時にフレミングの右手の法則を発表した。先に述べた左手の法則は電磁力の方向を示したのであるが, 右手の法則は誘導起電力の方向を示したものである。

　

　

　しかし, これは導体が磁界と直角の方向に運動した場合であって, 図2・15（C）のように直角でなくθの角度で運動した場合はV′=v sinθのようになおして計算する。

　よって, e=Blv′=Blvsinθ〔V〕・・・（2・11）