New Strip Methodをベースとし，規則波中における三胴船の船体運動計算プログラムを開発した。計算法の概要は次の通りである。ストリップ法に従って，船体断面に関する2次元問題を解くに際して，主船体とアウトリガーとの流体干渉は考慮しないものとした。すなわち，それぞれを単胴船として取り扱い，それぞれの流体力を足し合わせて取り扱った。船体断面に関する2次元流体力は，特異点分布法（cross fit法）を用いて計算した。そのとき，diffraction問題においても，radiation問題と同様に，ラブラスの式をベースとした境界値問題を正しく解く方法^7）を採用した。

　開発した理論計算法を用いて，正面向波中における上下揺と縦揺の計算を行った。Fig. 8とFig. 9に，水槽試験と理論計算における上下揺と縦揺の振幅の比較を示す。本計算結果は，前章で述べた「運動のピークが最大を迎えるまでは，3つの三胴船の中ではTri-Aの運動の振幅が最も小さく，Tri-Fの振幅が最も小さい。しかし，運動の振幅が最大となるピークを越えると，逆にTri-Aの振幅が最も大きく，Tri-Fの振幅が最も小さくなる。」という傾向を捉えているのが分かる。フルード数が小さい程，実験結果との定量的な一致度も良い。フルード数が大きくなると，同調点付近での運動を過大に見積もる傾向があり，その上，同調点位置の推定精度も落ちる。この傾向は，単胴船においても等しく見ることができ，三胴船特有なものではないようである。これは，フルード数が大きくなると，付加質量や減衰力の計算精度が落ちるためと考えられ，高木・岩下により同様な指摘^8）がなされている。現在では，高速船により適した細長船理論（High Speed Strip Theory）も提案されており，本来そのような理論を用いるべきとも考えられる^8）。向波中での船体動揺に及ぼすアウトリガー配置の影響を定性的に把握する上で，本理論計算法（ストリップ法）は有効であることが確認できた。

　

　

　

　次に，三胴船の向波中での運動特性を理解するため，アウトリガー位置の違いによって，流体力特性等がどのように変化するのか理論計算にて検討した。得られた知見を次に列挙する。

　

　実際には，これらの流体力係数を用いて船体運動を計算しても，同一の慣動半径を用いる場合には，アウトリガー位置による変化はあまり見られない。一方，Table 3に示したように，アウトリガー位置によっで慣動半径（すなわち慣性モーメント）は大きく変化する。今回の計算では，この慣動半径の違いを正しく考慮することによって，アウトリガー配置による船体運動特性の違いを把握できた。三胴船の波浪中動揺性能を精度良く把握するためには，アウトリガー配置による慣動半径の違いを的確に把握しておく必要がある。