図2・4は紙面上に鉄粉を薄くまいて、これと直角なる方向に導線を通して、電流を上から下へ流した図である。このようにすれば鉄粉の配列は図のよう同心円状に変わる。

　この現象をしらべると、図2・5に示したように（a）図のの印は紙面の表から裏へ向う電流を示し磁界の方向は時計の針の回る方向に、（b）のの印は紙面の裏から表へ向う電流を示し磁界の方向は時計の針の回る方向と逆になるこの事実をアンペアの右ねじの法則という。

　すなわち「電流の方向を右ねじの進む方向にあわせると、その電流によって生じる磁界の方向は、右ねじの回転方向と一致する」

　この関係を図示すれば図2・6（a）、（b）となる。

　

　

　この法則は1820年フランスのアンペアが発見し発表したものである。それ故アンペアの右ねじの法則という。

　

　

　図2・7において、I〔A〕の電流が流れている直線状の導体から、γ〔m〕の距離にある点Pにおける磁界の強さH〔A／m〕を求める。この考え方は半径γ〔m〕の円周に沿ってH〔A／m〕が一定であって、磁界の方向は、その円周の切線の方向とみる。

　この場合　H×（半径γの円周）＝H2πγ・・・（2・4）

となる。

　これから　Hが次のように求められる。

　図2・8（a）、（b）によってわかるように円形電流によって右ねじの法則に従う磁界ができる。すなわち、上記右ねじの法則において電流と磁界との関係を取り替えて考えればよいから電流をねじの回る向きにとれば、磁界はねじの進む方向に生ずることになる。

　

　

　

　図2・9のように、鉄心にコイルを巻いて電流Iを流せば、2・3・3のように磁力線ができ、また、鉄心も磁化されるこの場合、強い電磁石となる。

　この鉄心に生じる磁束はコイルの巻数Nと流れる電流I〔A〕との積NIに比例する。

　NIは磁束を生じる能力を表すからこれを起磁力といい単位にはアンペア〔単位記号A〕を用い、また、アンペア回数〔単位記号AT〕も用いる。

　また、コイルの長さをl〔m〕とすればコイル内部の磁界の強さH＝NI／l〔A／m〕である。これを起磁力という。起磁力は電気回路における起電力に対応するものである。

　

　図2・10のようにN極、S極間の磁界中に導体をおき、これに電流を紙面の裏から表に向かって流せばこの電流に作用する力（電磁力）が働き、図の場合導体は上方に動くことになる。

　1885年イギリスのフレミングは、磁界の方向、電流の方向と電磁力の方向の関係について、左手の法則の考えを示したこれをフレミングの左手の法則という。

　次にこの関係を図示して説明する。（図2・11（a）、（b）参照のこと。）

　

　

　「左手の親指・人さし指及び中指を互いに直角に曲げ、人さし指を磁界の方向（B）に、中指を電流の方向（I）に向けると親指の方向（F）が電磁力の方向を示す」ことになり電動機の回転する原理はこれによって説明することができる。