(2)　直流負荷直線

図5・2において、I_CはR_Lとトランジスタのコレクタとエミッタ間及びエミッタ抵抗R_Eの中を流れる。したがって、コレクタ・エミッタ間に加わる電圧V_CEは、V_CCからR_LとR_Eによる電圧降下分を引いた電圧となり

　

V_CE=V_CC-(R_L+R_E)I_C　(5・1)

で表される。

図5・4はエミッタ接地のV_CE-I_C静特性曲線で図4・23(I)と同様のものである。いま、トランジスタの内部抵抗(コレクタとエミッタ間の抵抗)が無限大なり、I_Cが0になったとすると、(R_E+R_L)中の電圧降下は0なのでV_CEはV_CCに等しくなる。すなわち、V_CEは図5・4のB点であり、I_Bが0の場相当する。逆に内部抵抗が0になった場合は、コレクタとエミッタは同電位、すなわち、V_CEは0となるからI_Cは(3・1)式より

　

I_C=V_CC/(R_L+R_E)　(5・2)

　

となる。これが図中のA点である。

(5・1)式の関係は図5・2の回路において、I_Bを0から増してゆくときに変化するI_CとV_CEの関係を示したもので、A点とB点を結んだ直線で表される。この直線を直流負荷直線という。

　

図5・4　V_CE-I_C特性曲線と負荷直線

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